Для доказательства независимости относительного показателя преломления от угла падения луча света можно воспользоваться законом Снеллиуса:
n1 sin(α) = n2 sin(ß),
где n1 и n2 - абсолютные показатели преломления для первой и второй среды соответственно, α - угол падения луча, а ß - угол преломления.
Из рисунка 143 видно, что угол α падения луча равен углу ß1 преломления в первой среде и углу ß2 преломления во второй среде. Таким образом, у нас есть следующие равенства:
n1 sin(α) = n1 sin(ß1) n2 sin(α) = n2 sin(ß2).
Так как sin(ß1) = sin(ß2), то мы можем сделать вывод о том, что n1 = n2, следовательно, n21 = 1.
Таким образом, относительный показатель преломления n21 для данных двух сред не зависит от угла падения луча света.
Для доказательства независимости относительного показателя преломления от угла падения луча света можно воспользоваться законом Снеллиуса:
n1 sin(α) = n2 sin(ß),
где n1 и n2 - абсолютные показатели преломления для первой и второй среды соответственно, α - угол падения луча, а ß - угол преломления.
Из рисунка 143 видно, что угол α падения луча равен углу ß1 преломления в первой среде и углу ß2 преломления во второй среде. Таким образом, у нас есть следующие равенства:
n1 sin(α) = n1 sin(ß1)
n2 sin(α) = n2 sin(ß2).
Так как sin(ß1) = sin(ß2), то мы можем сделать вывод о том, что n1 = n2, следовательно, n21 = 1.
Таким образом, относительный показатель преломления n21 для данных двух сред не зависит от угла падения луча света.